Mecânica dos fluidos/Equações básicas para o líquido Newtoniano

Um líquido Newtoniano é um fluido incompressível com viscosidade constante. Muitos líquidos de interesse são líquidos Newtonianos. As equações básicas apresentam uma forma muito simplificada quando comparadas às equações gerais, embora não tanto quanto no caso do líquido ideal.

Portanto, para um líquido Netoniano, teremos

$\rho ={\rho }_0\mu ={\mu }_0$

Vamos aplicar essa simplificação às equações básicas em suas diversas formas (para sistemas, integral e diferencial) e obter as equações resultantes.

Equações básicas em forma diferencial

Equação de continuidade

A equação de continuidade em forma diferencial

$\frac{\partial \rho }{\partial t}+(\mathrm{\nabla }\cdot (\rho \overrightarrow{v}))=0$

quando aplicada a um líquido Newtoniano, simplifica-se para

$\mathrm{\nabla }\cdot \overrightarrow{v}=0$

a mesma forma assumida no caso do líquido ideal.

Equações de Navier-Stokes

Conforme visto anteriormente, as equações de Navier-Stokes

$(\frac{\partial }{\partial x}(-p-\frac{2}{3}\mu (\frac{\partial v_x}{\partial x}+\frac{\partial v_y}{\partial y}+\frac{\partial v_z}{\partial z})+2\mu \frac{\partial v_x}{\partial x})+\frac{\partial }{\partial y}(\mu \frac{\partial v_x}{\partial y}+\mu \frac{\partial v_y}{\partial x})+\frac{\partial }{\partial z}(\mu \frac{\partial v_x}{\partial z}+\mu \frac{\partial v_z}{\partial x}))=$

$=\rho (v_x\frac{\partial v_x}{\partial x}+v_y\frac{\partial v_x}{\partial y}+v_z\frac{\partial v_x}{\partial z}+\frac{\partial v_x}{\partial t})$

$(\frac{\partial }{\partial y}(-p-\frac{2}{3}\mu (\frac{\partial v_x}{\partial x}+\frac{\partial v_y}{\partial y}+\frac{\partial v_z}{\partial z})+2\mu \frac{\partial v_y}{\partial y})+\frac{\partial }{\partial x}(\mu \frac{\partial v_x}{\partial y}+\mu \frac{\partial v_y}{\partial x})+\frac{\partial }{\partial z}(\mu \frac{\partial v_z}{\partial y}+\mu \frac{\partial v_y}{\partial z}))=$

$=\rho (v_x\frac{\partial v_y}{\partial x}+v_y\frac{\partial v_y}{\partial y}+v_z\frac{\partial v_y}{\partial z}+\frac{\partial v_y}{\partial t})$

$(\frac{\partial }{\partial z}(-p-\frac{2}{3}\mu (\frac{\partial v_x}{\partial x}+\frac{\partial v_y}{\partial y}+\frac{\partial v_z}{\partial z})+2\mu \frac{\partial v_z}{\partial z})+\frac{\partial }{\partial x}(\mu \frac{\partial v_x}{\partial z}+\mu \frac{\partial v_z}{\partial x})+\frac{\partial }{\partial y}(\mu \frac{\partial v_z}{\partial y}+\mu \frac{\partial v_y}{\partial z}))+\rho g=$

$=\rho (v_x\frac{\partial v_z}{\partial x}+v_y\frac{\partial v_z}{\partial y}+v_z\frac{\partial v_z}{\partial z}+\frac{\partial v_z}{\partial t})$

derivadas do princípio de conservação do momento linear, descrevem a dinâmica de um volume diferencial de fluido, juntamente com a equação de continuidade, mas são extremamente difíceis de resolver. No caso de um líquido Newtoniano, considerando-se a viscosidade constante e lançando mão da equação de continuidade

$\frac{\partial v_z}{\partial z}+\frac{\partial v_x}{\partial x}+\frac{\partial v_y}{\partial y}=0$

e da igualdade

$\frac{\partial }{\partial z}\left(\frac{\partial v_z}{\partial x}\right)=\frac{{\partial }^2{v}_z}{\partial z\partial x}=\frac{{\partial }^2{v}_z}{\partial x\partial z}=\frac{\partial }{\partial x}\left(\frac{\partial v_z}{\partial z}\right)$

$\frac{\partial }{\partial z}\left(\frac{\partial v_z}{\partial x}\right)=\frac{\partial }{\partial x}(-\frac{\partial v_y}{\partial y}-\frac{\partial v_x}{\partial x})=-\frac{{\partial }^2{v}_y}{\partial x\partial y}-\frac{{\partial }^2{v}_x}{\partial x^2}$

a equação de Navier-Stokes referente ao eixo X se reduz a

$-\frac{\partial p}{\partial x}+{\mu }_0(-\frac{2}{3}\cdot 0+2\frac{{\partial }^2{v}_x}{\partial x^2}+\frac{{\partial }^2{v}_x}{\partial y^2}+\frac{{\partial }^2{v}_y}{\partial y\partial x}+\frac{{\partial }^2{v}_x}{\partial z^2}-\frac{{\partial }^2{v}_y}{\partial x\partial y}-\frac{{\partial }^2{v}_x}{\partial x^2})=$

$={\rho }_0(v_x\frac{\partial v_x}{\partial x}+v_y\frac{\partial v_x}{\partial y}+v_z\frac{\partial v_x}{\partial z}+\frac{\partial v_x}{\partial t})$

ou

$-\frac{\partial p}{\partial x}+{\mu }_0(\frac{{\partial }^2{v}_x}{\partial x^2}+\frac{{\partial }^2{v}_x}{\partial y^2}+\frac{{\partial }^2{v}_x}{\partial z^2})={\rho }_0(v_x\frac{\partial v_x}{\partial x}+v_y\frac{\partial v_x}{\partial y}+v_z\frac{\partial v_x}{\partial z}+\frac{\partial v_x}{\partial t})$

Similarmente, para os outros eixos

$-\frac{\partial p}{\partial y}+{\mu }_0(\frac{{\partial }^2{v}_y}{\partial x^2}+\frac{{\partial }^2{v}_y}{\partial y^2}+\frac{{\partial }^2{v}_y}{\partial z^2})={\rho }_0(v_y\frac{\partial v_x}{\partial x}+v_y\frac{\partial v_y}{\partial y}+v_z\frac{\partial v_y}{\partial z}+\frac{\partial v_x}{\partial t})$

$-\frac{\partial p}{\partial z}+{\mu }_0(\frac{{\partial }^2{v}_z}{\partial x^2}+\frac{{\partial }^2{v}_z}{\partial y^2}+\frac{{\partial }^2{v}_z}{\partial z^2})+{\rho }_{0}g={\rho }_0(v_x\frac{\partial v_z}{\partial x}+v_y\frac{\partial v_z}{\partial y}+v_z\frac{\partial v_z}{\partial z}+\frac{\partial v_z}{\partial t})$

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